Какой объект согласно классической электродинамике не излучает электромагнитных волн
Физика ЕГЭ 2023 | PARTA запись закреплена
Какой объект, согласно классической электродинамике, не излучает электромагнитных волн?
1) ускоренно движущийся заряд
2) электромагнит, подключённый к генератору переменного тока
3) линия электропередачи
4) покоящийся электромагнит, подключённый к аккумулятору
Пиши в комментариях ответ 
Какой (какие) из перечисленных объектов, согласно классической электродинамике, излучает электромагнитные волны?
Как быстро выучить стихотворение наизусть? Запоминание стихов является стандартным заданием во многих школах.
Как научится читать по диагонали? Скорость чтения зависит от скорости восприятия каждого отдельного слова в тексте.
Как быстро и эффективно исправить почерк? Люди часто предполагают, что каллиграфия и почерк являются синонимами, но это не так.
Как научится говорить грамотно и правильно? Общение на хорошем, уверенном и естественном русском языке является достижимой целью.
Большая Энциклопедия Нефти и Газа
Классическая электродинамика , развитая на протяжении XIX столетия, была применима непосредственно только к некоторым частным проблемам космической физики. Более общие приложения стали возможны только после того, как классическая электродинамика была объединена с гидродинамикой, в результате чего появилась магнитная гидродинамика, которая впоследствии в совокупности с физикой плазмы способствовала более глубокому пониманию электромагнитных явлений в космической физике. [3]
Классическая электродинамика могла успешно объяснить лишь те оптические явления, где несущественна структура элементарных процессов взаимодействия света с веществом. При рассмотрении же теплового излучения эти процессы становятся существенными. [4]
Классическая электродинамика оказалась непригодной для объяснения устойчивости атомов и молекул, которая все же существует и без которой вещества не могли бы даже иметь определенных свойств. Действительно, классическая теория и опыт утверждают, что заряженная частица, двигаясь с ускорением ( например, вращаясь вокруг центра сил в атоме), должна излучать электромагнитные волны и терять энергию. Вместо этого при вращающемся вокруг ядра электроне существуют устойчивые атомы, не излучающие при этом энергии, хотя того и требуют классические законы. [5]
Согласно классической электродинамике , вибратор, помещенный на пути электромагнитной волны с длиной волны К, поглощает энергию, переносимую через элемент поверхности Дсг АЛ Исходя из этого, оценить, в течение какого времени необходимо освещать атом излучением с Я350 ммк и интенсивностью / 2 — 10 — 13 вт / см2, чтобы он смог выбросить фотоэлектрон, энергия связи которого равна энергии кванта данного излучения. [6]
Согласно классической электродинамике при излучении какой — либо: истемы всегда происходит изменение дипольного электрического момента системы. На основании так называемого принципа соответствия между выводами волновой механики и подсчетами интенсивности излучения, представляемого атомом осциллятора методами классической физики, изменение дипольного момента непременно должно иметь место и при квантовом излучении атома. С этим связаны те правила отбора, которым, согласно квантовой механике, подчиняются условия спонтанного перехода атома из одного состояния в другое. С этой же точки зрения объясняются и наблюдаемые в определенных условиях нарушения этих правил. Имеющая место, хотя и очень малая, вероятность спонтанных перекодов из метастабильных состояний соответствует изменению квад-рупольного электрического момента. [7]
Согласно классической электродинамике , электрон, движущийся с ускорением, должен непрерывно излучать электромагнитные волны. По мере излучения энергии частота обращения электрона вокруг ядра должна непрерывно убывать и, следовательно, спектр излучения атома должен быть непрерывным, сплошным. Этот вывод, однако, опровергается существованием линейчатого спектра. Кроме того, вследствие беспрерывного излучения энергия электрона и скорость его движения вокруг ядра должны непрерывно уменьшаться, и электрон должен неминуемо упасть на ядро под действием электрических ( кулонов-ских) сил притяжения. [8]
Согласно классической электродинамике все излучающие диполи одновременно совершают вынужденные колебания, и время т, равное времени уменьшения квадрата амплитуды в е раз, одинаково для всех диполей данного рода. [9]
Согласно классической электродинамике [65], электромагнитные волны могут распространяться в плазме пламени в случае, если их частота выше плазменной. [10]
Согласно классической электродинамике , заряженная частица, движущаяся с ускорением, является источником электромагнитного излучения. Каждую молекулу можно рассматривать как систему заряженных частиц — ядер и электронов, причем ядра совершают колебания около устойчивых положений равновесия. Если молекула находится в поле электромагнитного излучения, частота которого совпадает с одной из ее собственных колебательных частот, то при известных условиях происходит резонансное поглощение энергии поля. ИК-спектре, если оно сопряжено с периодическим изменением дипольного момента молекулы. Область частот молекулярных колебаний и вращений лежит в инфракрасной части спектра электромагнитных волн. [11]
Согласно классической электродинамике любое изменение диполь-ного момента приводит к испусканию или поглощению излучения. При нормальных колебаниях атомов происходят периодические изменения распределения электрических зарядов, которые связаны с периодическими изменениями дипольного момента. [12]
Согласно классической электродинамике , атом должен непрерывно излучать вследствие колебаний его электронов, и частоты испускаемого излучения должны согласовываться с частотами простых колебаний, на которые может быть разложено движение системы его электронов. Сам же атом в процессе этого излучения теряет свою энергию, вследствие чего движение его электронов будет видоизменяться, а следовательно, будут смещаться и частоты. Эта точка зрения несовместима с одним из наиболее фундаментальных физических фактов-существованием резких спектральных линий. [13]
Из классической электродинамики легко получается выражение 1 для энергии, теряемой электроном на излучение при движении в магнитном поле. Этот эффект в нерелятивистской области энергий электрона очень мал. В релятивистской области излучение на единицу пути растет пропорционально квадрату энергии электрона. [14]
Законы классической электродинамики отлично описывают все особенности электрических и магнитных явлений, за исключением явлений атомного масштаба. Классическая электродинамика является теоретической основой электротехники и техники средств связи. Закономерности электрических и магнитных явлений атомного масштаба точно описываются квантовой электродинамикой. Классическая электродинамика излагается в тт. IV, а более полное обсуждение ее отложим до изучения специального курса. [15]
Трудности и противоречия классической теории излучения. Гипотеза квантов Планка. Уравнение для определения собственного состояния оператора физической величины. Стационарное уравнение Шредингера для водородоподобных систем. Эффект Штарка, его квантовомеханическое описание
Центральное место в теории строения атома занимает проблема испускания и поглощения электромагнитного излучения, поскольку именно излучение доставляет исследователю наибольшую информацию о внутреннем устройстве атома. На рубеже XIX-XX веков процессы испускания электромагнитного излучения атомами описывались в рамках классической электродинамики. Согласно классической электродинамике, ускоренно движущийся заряд излучает электромагнитные волны. Вращающийся относительно ядра электрон имеет ускорение, а потому должен непрерывно излучать. Теряя энергию на излучение, электрон непрерывно приближался бы к ядру и, в конце концов, упал бы на него. При этом частота обращения, а следовательно, и частота испускаемого электромагнитного излучения должны непрерывно возрастать, то есть спектр атома должен быть непрерывным.
Следовательно, модель Резерфорда в рамках классического рассмотрения не только не объясняет линейчатого характера атомных спектров и закономерностей в них, но и практически отвергает стабильность атома. Не согласующийся с опытом вывод о неустойчивости атома есть результат применения классической физики к явлениям микромира. Решение проблем, связанных со строением атомных систем и описанием их состояний, было получено только в рамках квантовых представлений. Таким образом, теоретической основой современной физики атома является квантовая механика.
Гипотеза квантов Планка
элементарные излучатели представляют собой осцилляторы, которые могут находиться только в некоторых избранных состояниях, в которых их энергия является целым кратным наименьшего количества энергии :
при излучении или поглощении осцилляторы переходят из одного состояния в другое скачком, минуя промежуточные состояния.
-частота колебаний осциллятора,
— постоянная Планка, имеющая размерность действия (Дж·с).
22.Уравнение для определения собственного состояния оператора физической величины. Собственные функции и собственные значения оператора.
В классической механике момент импульса частицы определяется как векторное произведение радиус-вектора частицы на ее импульс :
или в проекциях на оси координат:
В квантовой механике проекциям момента импульса , , ставятся в соответствие операторы
В сферических координатах выражениям (6.15) соответствуют
Собственные функции оператора определяются из уравнения
Из требования однозначности функции следует, что она должна быть периодической с периодом . Тогда
Для операторов выполняются следующие перестановочные (коммутационные) соотношения:
из которых следует, что проекции орбитального момента связаны соотношениями неопределенностей вида
где и — неопределенности (дисперсии) измеряемых значений физических величин и .
с учетом формулы (6.16) можно получить выражение
— оператор Лежандра.
Несложно убедиться, что оператор коммутирует с каждым из операторов :
Следовательно, собственные функции операторов и одинаковы и могут быть найдены из системы уравнений:
записанных в сферической системе координат.
Собственные значения оператора определяются из уравнения (6.24) в виде
При этом собственными функциями для операторов и являются сферические функции
образующие полную систему ортонормированных функций (здесь — присоединенный полином Лежандра, — нормировочный множитель).
23.Стационарное уравнение Шредингера для водородоподобных систем. Алгоритм решения уравнения.
Решить стационарную квантовомеханическую задачу для системы частиц – значит решить для нее стационарное уравнение Шрёдингера. Решением являются собственные функции оператора Гамильтона, дающие информацию о плотности вероятности обнаружения частицы в любой точке пространства, а также его собственные значения (то есть спектр энергии).
Простейшими атомными системами являются атом водорода и водородоподобные ионы, то есть такие системы, у которых в поле ядра находится один электрон. Задача о движении электрона в поле ядра интересна сама по себе, кроме того, она имеет фундаментальное значение для атомной физики, так как решение общей задачи о движении электрона в многоэлектронном атоме использует в той или иной мере результаты, полученные для одноэлектронной системы.